Фундаментальные поля гравитации
 

Все наиболее известные теории гравитации построены на принципе дальнодействия. Когда приближённо точечное тело или распределённая в пространстве плотность массы (также электромагнитной энергии) создаёт гравитационный потенциал. В этой статье сделана попытка обосновать гравитационные явления на принципе близкодействия (локальности). Причиной является пространственное состояние фундаментальных полей, следствием изменение этих полей со временем (первая производная по времени в точке континуума).

Предположительно, существуют следующие фундаментальные поля гравитации:
(в скобках указаны единицы измерения СИ м-метр, с-секунда, к-килограмм, А-Ампер)
скалярный потенциал g (м^2/с^2)
векторный потенциал G (м/с)
скалярнная напряжённость f (м^2/с^3)
векторная напряжённость F (м/с^2)

Также используется гравитационная постоянная g0 = 6.6742^-11 (м^3/с^2/к)
локальная плотность энергии u (к/м/с^2), например, электромагнитной = ε0/2 • E^2 + μ0/2 • H^2
и вектор Пойнтинга S (к/с^3) = [E × H]

Производные по времени выражаются следующим образом:
g' = - f - c^2 • div G
G' = - F - grad g
f' = - c^2 • div grad g + fu • u
F' = c^2 • rot rot G - fs • S

Константы fu (м^3/с^2/к), fs и fs (м/к) положительные, знаки выбраны так, чтобы скалярный потенциал g
становился отрицательным при наличии положительной плотности u в окрестностях точки.

Уравнения имеют сходство с электромагнитными, выраженными в потенциалах:
a' = - c^2 • div A
A' = - E - grad a
E' = c^2 • rot rot A

В стационарном состоянии, например, при образовании гравитационных полей стабильной элементарной частицей
или одиночным небесным телом:
S = 0, G = 0, f = 0
F = - grad g
div grad g = fu • u / c^2 = 4 • π • g0 • ρ, в соответствии с потенциалом Ньютона

Отсюда получаем при ρ = u / c^2: fu = 4 • π • g0

Воздействие гравитационных полей на другие фундаментальные может проявляться как искривлением пространства,
так и прямым воздействием на вектор скорости V, для рассмотрения которого понадобится отдельная тема.

При нулевых u и S могут существовать следующие виды "чистых" гравитационных волн:
1. Продольные потенциал-потенциальные: g' = - c^2 • div G, G' = - grad g
2. Продольные со сдвигом по фазе на 90 градусов: g' = - f, f' = - c^2 • div grad g
3. Поперечные: g' = - c^2 • div G, G' = - F - grad g, F' = c^2 • rot rot G
Вероятно, поперечные легче других обнаружить в экспериментах.